\begin{Russian}
\section{Введение}
\end{Russian}
\begin{English}
\section{Introduction}
\end{English}
\label{sec:intro}

\begin{Russian}

\end{Russian}
\begin{English}

\end{English}

\begin{Russian}
\end{Russian}
\begin{English}
\end{English}


\begin{Russian}
\subsection{Структура статьи}
\end{Russian}
\begin{English}
\subsection{Article structure}
\end{English}
\label{sec:structure}

% \begin{Russian}
% В~разделе~\ref{sec:notation} даются основные обозначения и соглашения,
% применяемые в статье. В разделе~\ref{sec:maxwell_curv} вводятся основные
% соотношения для уравнений Максвелла в криволинейных координатах (для
% более подробного ознакомления можно обратиться к другим статьям
% авторов~\cite{kulyabov:2011:vestnik:curve-maxwell,
%   kulyabov:2012:vestnik:2012-1}). В разделе~\ref{sec:formal_geometr}
% приводятся собственно
% расчёты по геометризации Плебаньского.
% \end{Russian}
% \begin{English}
% In paragraph~\ref{sec:notation} we prosecuted provides basic notation and conventions
% used in the article. In paragraph~\ref{sec:maxwell_curv} are the main
% relations for the Maxwell's equations in curvilinear coordinates (for
% more detailed discussion the reader can be refer to other 
% authors articles~\cite{kulyabov:2012:vestnik:2012-1}). In paragraph~\ref{sec:formal_geometr} are presented actual
% calculations on Plebanski geometrization.
% \end{English}

\begin{Russian}
\subsection{Обозначения и соглашения}
\end{Russian}
\begin{English}
\subsection{Notations and conventions}
\end{English}
\label{sec:notation}


% \begin{Russian}
%   \begin{enumerate}

%   \item Будем использовать нотацию абстрактных
%     индексов~\cite{penrose-rindler:spinors::ru}. В данной нотации тензор как
%     целостный объект обозначается просто индексом (например, $x^{i}$),
%     компоненты обозначаются подчёркнутым индексом (например,
%     $x^{\crd{i}}$).

%   \item Будем придерживаться следующих соглашений.  Греческие индексы
%     ($\alpha$, $\beta$) будут относиться к четырёхмерному
%     пространству и в компонентном виде будут иметь следующие значения:
%     $\crd{\alpha} = \overline{0,3}$. Латинские индексы из середины
%     алфавита ($i$, $j$, $k$) будут относиться к трёхмерному
%     пространству и в компонентном виде будут иметь следующие значения:
%     $\crd{i} = \overline{1,3}$.

%   \item Запятой в индексе обозначается частная производная по
%     соответствующей координате ($f_{,i} := \partial_{i} f$);
%     точкой с запятой --- ковариантная производная ($f_{;i} := \nabla_{i}
%     f$).

%   \item Для записи уравнений электродинамики в работе используется
%     система СГС симметричная~\cite{sivukhin:1979:ufn::ru}.

%   \end{enumerate}
% \end{Russian}
% \begin{English}
%   \begin{enumerate}

%   \item We will use the notation of abstract
%     indices~\cite{penrose-rindler:spinors::en}. In this notation tensor
%     as a
%     complete object is denoted merely by an index (e.g., $x^{i}$). Its
%     components are
%     designated by underlined indices (e.g., $x^{\crd{i}}$).
    
%   \item We will adhere to the following agreements. Greek indices
%     ($\alpha$, $\beta$) will refer to the four-dimensional space, in the
%     component form it looks like: $\crd{\alpha} = \overline{0,3}$.  Latin
%     indices from the middle of the alphabet ($i$, $j$, $k$) will refer
%     to the three-dimensional space, in the component form it looks like:
%     $\crd {i} = \overline{1,3}$.
    
%   \item The comma in the index denotes a partial derivative with respect to
%     corresponding coordinate ($f_{, i} := \partial_{i}f$); semicolon
%     denotes a covariant derivative ($f_{;i} := \nabla_{i} f$).

%   \item The CGS symmetrical system~\cite{sivukhin:1979:ufn::en} is used for 
%   notation of the equations of electrodynamics.

%   \end{enumerate}
% \end{English}

%%% Local Variables:
%%% mode: latex
%%% coding: utf-8-unix
%%% End:
